根據(jù)局部放電產(chǎn)生的機理和發(fā)生的位置，大致可將電氣設備中發(fā)生的局部放電類型分為三種：1）絕緣介質內(nèi)部的局部放電；2）絕緣介質表面的局部放電；3）高壓電極的電暈放電。上一篇博文我們?yōu)榇蠹医榻B了絕緣介質表面的局部放電，接下來我們來談一談電暈放電，一起來看看吧。

高壓傳輸線、高壓變壓器等電器設備的高壓接線暴露于空氣中時，都有可能產(chǎn)生放電。這種在氣體中，高電壓導體周圍所產(chǎn)生的局部放電現(xiàn)象稱為電暈放電。

氣體中電場分布極不均勻時，導體附近的電場強度一旦達到氣體擊穿場強，就會發(fā)生。此時遠離導體的其它位置的電場強度仍然低于擊穿場強，因此放電沒有貫穿整個電極之間而只是發(fā)生在局部區(qū)域內(nèi)。由于電場分布不均勻，正負電荷不一定會對等，整體可能呈現(xiàn)正或負電場。負電場放電的起始放電電壓必然低于正電場放電的起始放電電壓。因此在交流工作電壓下，是不對稱的，并且總是首先出現(xiàn)在負半周，如圖（a）所示；當電壓很高時放電才出現(xiàn)在正半周，如圖（b）所示。氣體中的離子在電場作用下遷移較快，所以每次放電產(chǎn)生的電荷很快消失，不會像內(nèi)部放電那樣在介質表面累積，形成較強的反電場。因此，在負半周的峰值首先出現(xiàn)，然后隨著電壓的提高向峰值兩邊擴展。

放電量的大小主要取決于電極的形狀和尺寸，而電極主要決定于的針尖曲率半徑。例如空氣中的同軸圓柱電極的起始放電電壓計算公式為：

式中，β為空氣的相對密度，r為圓柱的內(nèi)半徑、R為圓柱的外半徑。